Перенос веществ в среде,
содержащей большую цилиндрическую
макропору с учетом
адсорбционных явлений
Изучение переноса
загрязняющих веществ в подземных водоносных горизонтах имеет значение для
оценки экологической безопасности водозаборов. В подземной гидросфере
компоненты загрязняющей вещества переносится подземными водами или высоко
проницаемыми каналами пористых сред и могут попасть в систему питьевого и
технического водоснабжения.
В виду сложности и не
линейности процессов определяющих переноса веществ целесообразно использовать
математическое моделирование.
В данной работе мы рассмотрели
задачи перенос вещества с учетом адсорбционной явлений в горизонтально
установленной неоднородной цилиндрической пористой среде и проанализировали
переноса вещества в двух случаев: на основе диффузионной уравнение
массопереноса; на основе кинетической уравнение массопереноса; и показали такое
значения коэффициента массопереноса которые дают близкое
значения в обе подходе.
Рассматривается цилиндрическая
пористая среда с цилиндрической макропорой в центре (Рис.1) [1]. Макропора
имеет радиус с большими порами и
характеризована относительно высокой средней скоростью воды, она окружена
цилиндрической мантией почвы радиусом , имеет низкую или нулевую
скорость потока.
Рис.1 Цилиндрическая среда с цилиндрической макропорой
Здесь
рассматривается задача с учетом адсорбции. Для этого случая задача по [1] имеет
вид
, (1)
, (2)
, . (3)
где - средние концентрации макропоры,
- средние концентрации окружающей среде, - коэффициент диффузии, - средняя скоростью распространение
вещества в макропоре, - время, - расстояния, - коэффициент пористости макропоры
и - окружающей среды, ,- объемная
плотность макропоры и окружающей среды, , - адсорбированная
вещества в макропоре и окружающей среде.
Для
изотерм Генри
, , , (4)
где , - адсорбционный коэффициент вещества в макропоре
и окружающей среде из (12), (13) получаем
, (5)
, (6)
где , - коэффициенты
отдачи при упругой деформации, , - коэффициенты
пропорциональности.
, , ,
, , , .
- доля адсорбционной
поверхности, находящейся в прямом контакте с подвижной частью жидкости (среды).
Для
решения (5), (6) используем следующих условий:
, (7)
, (8)
,
(9)
, (10)
, (11)
, (12)
Уравнение (5),
(6) решается численно с методом конечных разностей [3] в сочетании с методом
прогонки.
Введем сетку в
области в виде . Соответствующая разностная
схема для уравнения (4) имеет вид
, (13)
где , , , .
Начальное и
граничные условия (9), (5) и (6) после аппроксимации имеют следующий вид:
, , (14)
, ,
(15)
, (16)
После простых преобразований (13) примут к систему
линейных алгебраических уравнений (СЛАУ):
, , (17)
где, , , .
Система уравнений (17) решается с методом прогонки.
Аппроксимируем уравнение (5) на
сетке
, (18) где , .
Начальные и граничные
условия (7),(10) и (11) после аппроксимации принимают следующий вид:
, (19)
, , (20)
, (21)
Уравнение (18) приводится СЛАУ
, , (22)
где , , ,
и решается методом прогонки с
условиями (19) - (21). Таким образом, определяем распространение .
В расчете
использованы следующие значение исходных параметров: м2/с, м/с, м2/с, , , кг/м3, мм3/г, , м, м.
а)
|
|
б)
|
|
Рис.2. Поля концентрации в различные моменты
времени а(t=900c), б(t=2700c.
На рис.2 отражены
поверхности концентрации при двух временах (Рис.2a), (Рис.2б). С увеличением
времени можно заметить продвижение поверхностей концентрации по направлениям , .
Рис.3. Профили концентрации и в различные моменты
времени
Рис.4. Профили адсорбции и в различные моменты времени
Теперь проанализируем задачу на основе
кинетическое уравнение масса переноса из макропоры в цилиндрическую окружающую
среду.
.
(23)
В
случае линейной изотермы Генри из (23) получаем
.
(24)
Уравнение (24) решается совместно с (6) при
необходимых начальных и граничных условиях из (7) − (12).
На основе полученных численных результатов определены
такие значения массопереноса, для которых оба подхода дают близкие результаты.
Таблица 1. Результаты в различные моменты времени
по двум подходам.
|
900 c
|
1800c
|
2700c
|
На основе диффузии
|
На основе кинетике
|
На основе диффузии
|
На основе кинетике
|
На основе диффузии
|
На основе кинетике
|
0
|
0,773838922
|
0,774364086
|
1,547308005
|
1,545764557
|
2,320836909
|
2,314246748
|
0,1
|
0,138110283
|
0,138223541
|
0,456939449
|
0,456875617
|
0,876949908
|
0,875607518
|
0,2
|
0,018263489
|
0,018275629
|
0,107077959
|
0,1071099
|
0,275551308
|
0,27535607
|
0,3
|
0,001900262
|
0,001900954
|
0,020521843
|
0,020532059
|
0,073046881
|
0,073032755
|
0,4
|
0,000162304
|
0,000162301
|
0,003304063
|
0,003305896
|
0,016606623
|
0,016608701
|
0,5
|
1,17325∙10-5
|
1,17273∙10-5
|
0,000456841
|
0,000457079
|
0,003288036
|
0,003289069
|
0,6
|
7,343∙10-7
|
7,3367∙10-7
|
0,000055223
|
5,52468∙10-5
|
0,000574758
|
0,000574997
|
0,7
|
4,05∙10-8
|
4,044∙10-8
|
5,9213∙10-6
|
5,9231∙10-6
|
8,97497∙10-5
|
8,97905∙10-5
|
0,8
|
2∙10-9
|
1,99∙10-9
|
0,00000057
|
5,7004∙10-7
|
1,26461∙10-5
|
1,26518∙10-5
|
0,9
|
10-10
|
9∙10-11
|
4,97∙10-8
|
4,974∙10-8
|
1,6218∙10-6
|
1,62249∙10-6
|
1
|
0
|
0
|
4∙10-9
|
3,97∙10-9
|
1,907∙10-7
|
1,9079∙10-7
|
1,1
|
0
|
0
|
3∙10-10
|
2,9∙10-10
|
2,07∙10-8
|
2,07∙10-8
|
1,2
|
0
|
0
|
0
|
2∙10-11
|
2,1∙10-9
|
2,09∙10-9
|
1,3
|
0
|
0
|
0
|
0
|
2∙10-10
|
2∙10-10
|
1,4
|
0
|
0
|
0
|
0
|
0
|
2∙10-11
|
1,5
|
0
|
0
|
0
|
0
|
0
|
0
|
Таблица 2. Результаты в различные моменты времени
по двум подходам.
|
900 c
|
1800c
|
2700c
|
На основе диффузии
|
На основе кинетике
|
На основе диффузии
|
На основе кинетике
|
На основе диффузии
|
На основе кинетике
|
0
|
1
|
1
|
1
|
1
|
1
|
1
|
0,1
|
0,319927798
|
0,319803652
|
0,488716153
|
0,488645713
|
0,589717519
|
0,589673047
|
0,2
|
0,06298243
|
0,06292786
|
0,167622183
|
0,167564112
|
0,26573271
|
0,265682382
|
0,3
|
0,008810372
|
0,008798231
|
0,043226387
|
0,04320142
|
0,094380591
|
0,094349733
|
0,4
|
0,000950433
|
0,000948622
|
0,00884129
|
0,008834003
|
0,027312997
|
0,02729992
|
0,5
|
0,00008324
|
8,30369∙10-5
|
0,001491241
|
0,001489631
|
0,006625124
|
0,006620886
|
0,6
|
6,1291∙10-6
|
6,11081∙10-6
|
0,000213465
|
0,000213178
|
0,00137811
|
0,001376999
|
0,7
|
3,891∙10-7
|
3,877∙10-7
|
2,65033∙10-5
|
2,64608∙10-5
|
0,000250379
|
0,000250135
|
0,8
|
2,17∙10-8
|
2,161∙10-8
|
2,9028∙10-6
|
2,89737∙10-6
|
4,03243∙10-5
|
4,02779∙10-5
|
0,9
|
1,1∙10-9
|
1,07∙10-9
|
2,843∙10-7
|
2,8366∙10-7
|
0,000005827
|
5,8193∙10-6
|
1
|
0
|
5∙10-11
|
2,52∙10-8
|
2,51∙10-8
|
7,631∙10-7
|
7,6198∙10-7
|
1,1
|
0
|
0
|
2∙10-9
|
2,03∙10-9
|
9,13∙10-8
|
9,119∙10-8
|
1,2
|
0
|
0
|
2∙10-10
|
1,5∙10-10
|
1,01∙10-8
|
1,005∙10-8
|
1,3
|
0
|
0
|
0
|
10-11
|
10-10
|
1,02∙10-9
|
1,4
|
0
|
0
|
0
|
0
|
10-11
|
10-10
|
1,5
|
0
|
0
|
0
|
0
|
0
|
10-11
|
Из
таблицы 1 и 2 видно, что при 1,246∙10-7 оба подхода дают очень близкое результаты. Можно заметить, что распространение
вещества в цилиндрической окружающей среде и в макропоре при обоих подходах
почти одинаково. При возрастанию значения времени и 1,246∙10-7 сохранается синхронность распростронения вещества.
Теперь
эту задачу решаем для адсорбции по изотерме Фрейндлиха
(n=0.8) (25)
В этом случае в уравнениях (5),(6),(24) изменяются
только ретардационные коэффициенты
, (26)
, (27)
. (28)
Результаты
решение задачи данной постановке представлены на рис.5 и рис.6. Сравнивая рис.3
и рис.4 с рис.5 и рис.6 можно заметит что, в макропоре цилиндра в втором случае
концентрации вещества распространяются два раза
больше чем в первом случае, этот же случае в окружающей среде макропоры
концентрация вещества распространяется почти три раза
больше.
Рис.5. Профили концентрации и в различные моменты
времени
Рис.6. Профили адсорбции и в различные моменты
времени
На рис. 4 и 6
представлены результаты адсорбированного вещества в макропоре и в окружающей среде при различных временах. С увеличением
времени, также как , можно наблюдать продвижение
поля адсорбированного вещества по направлениям . Но
результаты в две случаев строго отличается друг от друга. В случае линейной
изотермы Генри результаты адсорбированного вещества на много меньше, чем по
изотермы Фрейндлиха.
Оставьте свой комментарий
Авторизуйтесь, чтобы задавать вопросы.